全國(guó)中學(xué)生物理競(jìng)賽分類(lèi)匯編

《全國(guó)中學(xué)生物理競(jìng)賽分類(lèi)匯編》由會(huì)員分享，可在線(xiàn)閱讀，更多相關(guān)《全國(guó)中學(xué)生物理競(jìng)賽分類(lèi)匯編（39頁(yè)珍藏版）》請(qǐng)?jiān)谘b配圖網(wǎng)上搜索。

全國(guó)中學(xué)生物理競(jìng)賽分類(lèi)匯編 光學(xué) 1 1 第 21 屆預(yù)賽 一 15分 填空 1 d 一個(gè)可見(jiàn)光光子的能量的數(shù)量級(jí)為 J 2 已知某個(gè)平面鏡反射的光能量為入射光能量的80 試判斷下列說(shuō)法是否正確 并簡(jiǎn) 述理由 a 反射光子數(shù)為入射光子數(shù)的80 b 每個(gè)反射光子的能量是入射光子能量的80 2 六 15分 有一種高腳酒杯 如圖所示 杯內(nèi)底面為一凸起的球面 球心在頂點(diǎn)O下方玻璃中的 C點(diǎn) 球面的半徑R 1 50cm O到杯口平面的距離 為8 0cm 在杯腳底中心處P 點(diǎn)緊貼一張畫(huà)片 P點(diǎn)距O點(diǎn)6 3cm 這種酒杯未 斟酒時(shí) 若在杯口處向杯底方向觀(guān)看 看不出畫(huà)片上的景物 但如果斟了酒 再在杯口處向杯底方向觀(guān)看 將看到畫(huà)片上的景物 已知玻璃的折射率 n1 1 56 酒的折射率n 2 1 34 試通過(guò)分析計(jì)算與論證解釋這一現(xiàn)象 3 第 21 屆復(fù)賽 四 20 分 目前 大功率半導(dǎo)體激光器的主要結(jié)構(gòu)形式是由許多發(fā)光區(qū)等距離地排列在一 條直線(xiàn)上的長(zhǎng)條狀 通常稱(chēng)為激光二極管條 但這樣的半導(dǎo)體激光器發(fā)出的是很多束發(fā)散 光束 光能分布很不集中 不利于傳輸和應(yīng)用 為了解決這個(gè)問(wèn)題 需要根據(jù)具體應(yīng)用的 要求 對(duì)光束進(jìn)行必需的變換 或稱(chēng)整形 如果能把一個(gè)半導(dǎo)體激光二極管條發(fā)出的光變 換成一束很細(xì)的平行光束 對(duì)半導(dǎo)體激光的傳輸和應(yīng)用將是非常有意義的 為此 有人提 出了先把多束發(fā)散光會(huì)聚到一點(diǎn) 再變換為平行光的方案 其基本原理可通過(guò)如下所述的 簡(jiǎn)化了的情況來(lái)說(shuō)明 如圖 S 1 S 2 S3 是等距離 h 地排列在一直線(xiàn)上的三個(gè)點(diǎn)光源 各自向垂直于它們 的連線(xiàn)的同一方向發(fā)出半頂角為 arctan 的圓錐形光束 請(qǐng)使用三個(gè) 4 完全相同的 焦距為 f 1 50h 半徑為 r 0 75 h 的圓形薄凸透鏡 經(jīng)加工 組裝 成一個(gè)三者在同一平面內(nèi)的組合透鏡 使三束光都能全部投射到這個(gè)組合透鏡上 且經(jīng)透鏡折射后的光線(xiàn)能全部會(huì)聚于 z 軸 以 S2 為起點(diǎn) 垂直于三個(gè)點(diǎn)光源連線(xiàn) 與光束中心線(xiàn)方向相同的射線(xiàn) 上距離 S2 為 L 12 0 h 處的 P 點(diǎn) 加工時(shí)可對(duì)透鏡進(jìn)行外形的改變 但不能改變透鏡焦距 1 求出組合透鏡中每個(gè)透鏡光心的位置 2 說(shuō)明對(duì)三個(gè)透鏡應(yīng)如何加工和組裝 并求出有關(guān)數(shù)據(jù) L S1 S3 P S2 h h z 4 第 20 屆預(yù)賽 一 20 分 兩個(gè)薄透鏡 L1 和 L2 共軸放置 如圖所示 已知 L1 的焦距 f1 f L2 的焦距 f2 f 兩透鏡間距離也是 f 小物體位于物 面 P 上 物距 u1 3f 1 小物體經(jīng)這兩個(gè)透鏡所成的像在 L2 的 邊 到 L2 的距離為 是 倍 虛或?qū)?像 正或倒 放大率為 2 現(xiàn)在把兩透鏡位置調(diào)換 若還要給定的 原物體在原像處成像 兩透鏡作為整體應(yīng)沿 光軸向 邊移動(dòng)距離 這個(gè)新的像是 像 虛或?qū)?像 正或倒 放大率為 5 第 20 屆復(fù)賽 四 20 分 如圖所示 一半徑為 折射率為 的玻璃半球 放在空氣中 平表面中央半Rn 徑為 的區(qū)域被涂黑 一平行光束垂直入射到此平面上 正好覆蓋整個(gè)表面 為以球0h Ox 心 為原點(diǎn) 與平而垂直的坐標(biāo)軸 通過(guò)計(jì)算 求出坐標(biāo)軸 上玻璃半球右邊有光線(xiàn)通O x 過(guò)的各點(diǎn) 有光線(xiàn)段 和無(wú)光線(xiàn)通過(guò)的各點(diǎn) 無(wú)光線(xiàn)段 的分界點(diǎn)的坐標(biāo) 6 第 19 屆預(yù)賽 五 20 分 圖預(yù) 19 5 中 三棱鏡的頂角 為 60 在三棱鏡兩側(cè)對(duì)稱(chēng)位置上放置焦距均 為 的兩個(gè)完全相同的凸透鏡 L1 和 L2 若在 L1 的前焦面上距主光軸下方30 cmf 處放一單色點(diǎn)14 y 光源 已知其像 與SS 對(duì)該光學(xué)系統(tǒng)是左右對(duì)稱(chēng) 的 試求該三棱鏡的折射 率 7 第 19 屆復(fù)賽 五 20 分 薄凸透鏡放在空氣中時(shí) 兩側(cè)焦點(diǎn)與透鏡中心的距離相等 如果此薄透鏡兩 側(cè)的介質(zhì)不同 其折射率分別為 和 則透鏡兩側(cè)各有一個(gè)焦點(diǎn) 設(shè)為 和 但 1n2 1F21 和透鏡中心的距離不相等 其值分別為 和 2f 現(xiàn)有一個(gè)薄凸透鏡 已知此凸透鏡2F1 L 對(duì)平行光束起會(huì)聚作用 在其左右兩側(cè)介質(zhì)的折射率及焦點(diǎn)的位置如圖復(fù) 19 5 所示 1 試求出此時(shí)物距 像距 焦距 2f四者之間的關(guān)系式 uv1 2 若有一傍軸光線(xiàn)射向透鏡中心 已知它與透鏡主軸的夾角為 則與之相應(yīng)的出1 射線(xiàn)與主軸的夾角 多大 2 3 四者之間有何關(guān)系 1f1n 8 六 20 分 在相對(duì)于實(shí)驗(yàn)室靜止的平面直角坐標(biāo)系 中 有一個(gè)光子 沿 軸正方向Sx 射向一個(gè)靜止于坐標(biāo)原點(diǎn) 的電子 在 軸方向探測(cè)到一個(gè)散射光子 已知電子的靜止質(zhì)Oy 量為 光速為 入射光子的能量與散射光子的能量之差等于電子靜止能量的 1 10 0mc 1 試求電子運(yùn)動(dòng)速度的大小 電子運(yùn)動(dòng)的方向與 軸的夾角 電子運(yùn)動(dòng)到離原點(diǎn)距vx 離為 作為已知量 的 點(diǎn)所經(jīng)歷的時(shí)間 0LAt 2 在電子以 1 中的速度 開(kāi)始運(yùn)動(dòng)時(shí) 一觀(guān)察者 相對(duì)于坐標(biāo)系 也以速度 沿 中vS SvS 電子運(yùn)動(dòng)的方向運(yùn)動(dòng) 即 相對(duì)于電子靜止 試求 測(cè)出的 的長(zhǎng)度 S OA 全國(guó)中學(xué)生物理競(jìng)賽分類(lèi)匯編 光學(xué) 2 1 第 18 屆預(yù)賽 三 18 分 一束平行光沿薄平凸透鏡的主光軸入射 經(jīng)透鏡折射后 會(huì)聚于透鏡 處 透鏡的折射率 若將此透鏡的凸面鍍銀 物置于平面前 12 處 48cmf 1 5n cm 求最后所成象的位置 2 第 18 屆復(fù)賽 一 22 分 有一放在空氣中的玻璃棒 折射率 中心軸線(xiàn)長(zhǎng) 一端是半1 5n 45cmL 徑為 的凸球面 10cmR 1 要使玻璃棒的作用相當(dāng)于一架理想的天文望遠(yuǎn)鏡 使主光軸上無(wú)限遠(yuǎn)處物成像于主 光軸上無(wú)限遠(yuǎn)處的望遠(yuǎn)系統(tǒng) 取中心軸線(xiàn)為主光軸 玻璃棒另一端應(yīng)磨成什么樣的球面 2 對(duì)于這個(gè)玻璃棒 由無(wú)限遠(yuǎn)物點(diǎn)射來(lái)的平行入射光柬與玻璃棒的主光軸成小角度 時(shí) 從棒射出的平行光束與主光軸成小角度 求 此比值等于此玻璃棒望遠(yuǎn)系統(tǒng)1 21 的視角放大率 3 第 17 屆預(yù)賽 三 15 分 有一水平放置的平行平面玻璃板 厚 3 0 cm 折射率 在其下表面H1 5n 下 2 0 cm 處有一小物 在玻璃扳上方有一薄凸透鏡 其焦距 透鏡的主軸SL30cmf 與玻璃板面垂直 位于透鏡的主軸上 如圖預(yù) 17 3 所示 若透鏡上方的觀(guān)察者順著主軸 方向觀(guān)察到 的像就在 處 問(wèn)透鏡與玻璃板上表面的距離為多少 4 第 17 屆復(fù)賽 二 20 分 如圖復(fù) 17 2 所示 在真空中有一個(gè)折射率為 為真空的折射率 n0 n 半徑為 的質(zhì)地均勻的小球 頻率為 的細(xì)激光束在真空中沿直線(xiàn) 傳播 直線(xiàn) 與小r BC 球球心 的距離為 光束于小球體表面的點(diǎn) 點(diǎn)經(jīng)折射進(jìn)入小球 小球成為光Olr 傳播的介質(zhì) 并于小球表面的點(diǎn) 點(diǎn)又經(jīng)折射進(jìn)入真空 設(shè)激光束的頻率在上述兩次折D 射后保持不變 求在兩次折射過(guò)程中激光束中一個(gè)光子對(duì)小球作用的平均力的大小 5 六 25 分 普通光纖是一種可傳輸 光的圓柱形細(xì)絲 由具有圓形截面的纖芯 和包層 組成 的折射率小于 的折射率 光纖的端面和圓柱體的軸垂直 由一端面ABA 射入的光在很長(zhǎng)的光纖中傳播時(shí) 在纖芯 和包層 的分界面上發(fā)生多次全反射 現(xiàn)在利B 用普通光纖測(cè)量流體 的折射率 實(shí)驗(yàn)方法如下 讓光纖的一端 出射端 浸在流體F 中 令與光纖軸平行的單色平行光束經(jīng)凸透鏡折射后會(huì)聚光纖入射端面的中心 經(jīng)端F O 面折射進(jìn)入光纖 在光纖中傳播 由點(diǎn) 出發(fā)的光束為圓錐形 已知其邊緣光線(xiàn)和軸的夾O 角為 如圖復(fù) 17 6 1 所示 最后光從另一端面出射進(jìn)入流體 在距出射端面 處放0 F1h 置一垂直于光纖軸的毛玻璃屏 在 上出現(xiàn)一圓形光斑 測(cè)出其直徑為 然后移動(dòng)Dd 光屏 至距光纖出射端面 處 再測(cè)出圓形光斑的直徑 如圖復(fù) 17 6 2 所示 D2h2d 1 若已知 和 的折射率分別為 與 求被測(cè)流體 的折射率 的表達(dá)式 ABAnBFFn 2 若 和 均為未知量 如何通過(guò)進(jìn)一步的實(shí)驗(yàn)以測(cè)出 的值 n0 6 第 16 屆預(yù)賽 五 15 分 一平凸透鏡焦距為 其平面上鍍了銀 現(xiàn)在其凸面一側(cè)距它 處 垂直于f 2f 主軸放置一高為 的物 其下端在透鏡的主軸上 如圖預(yù) 16 5 H 1 用作圖法畫(huà)出物經(jīng)鍍銀透鏡所成的像 并標(biāo)明該像是虛 是實(shí) 2 用計(jì)算法求出此像的位置和大小 7 第 16 屆復(fù)賽 二 25 分 兩個(gè)焦距分別是 和 的薄透鏡 和 相距為 被共軸地安置在光具1f21L2d 座上 1 若要求入射光線(xiàn)和與之對(duì)應(yīng)的出射光線(xiàn)相互平行 問(wèn)該入射光線(xiàn)應(yīng)滿(mǎn)足什么條件 2 根據(jù)所得結(jié)果 分別畫(huà)出各種可能條件下的光路示意圖 全國(guó)中學(xué)生物理競(jìng)賽分類(lèi)匯編 光學(xué) 1 參考答案 1 第 21 屆預(yù)賽 2004 9 5 一 1 d 10 19 2 a正確 b 不正確 理由 反射時(shí)光頻率 不變 這表明每個(gè)光子能量h 不變 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題15分 第1 問(wèn)10分 每一空2分 第二問(wèn)5分 其中結(jié)論占2分 理由占3 分 2 六 把酒杯放平 分析成像問(wèn)題 1 未斟酒時(shí) 杯底凸球面的兩側(cè)介質(zhì)的折射率分別為n 1和 n0 1 在圖1中 P為畫(huà)片 中心 由P發(fā)出經(jīng)過(guò)球心 C的光線(xiàn)PO 經(jīng)過(guò)頂點(diǎn)不變方向進(jìn)入空氣中 由 P發(fā)出的與PO成 角 的另一光線(xiàn)PA在A(yíng) 處折射 設(shè)A處入射角為i 折射角為r 半徑CA與PO的夾角為 由折射 定律和幾何關(guān)系可得 n1sini n 0sinr 1 i 2 在 PAC中 由正弦定理 有 3 siniRPC 考慮近軸光線(xiàn)成像 i r 都是小角度 則有 4 10rin 5 RiPC 由 2 4 5 式 n 0 n l R的數(shù)值及 cm可得4 8PCO 圖 1 1 31i 6 r 1 56i 7 由 6 7 式有 r 8 由上式及圖1可知 折射線(xiàn)將與 PO延長(zhǎng)線(xiàn)相交于P P 即為P點(diǎn)的實(shí)像 畫(huà)面將成實(shí)像于P 處 在 CAP 中 由正弦定理有 9 siniRCPr 又有 r 10 考慮到是近軸光線(xiàn) 由 9 l0 式可得 11 CPRr 又有 12 O 由以上各式并代入數(shù)據(jù) 可得 cm 13 7 9P 由此可見(jiàn) 未斟酒時(shí) 畫(huà)片上景物所成實(shí)像在杯口距O點(diǎn)7 9 cm處 已知O到杯口平面 的距離為8 0cm 當(dāng)人眼在杯口處向杯底方向觀(guān)看時(shí) 該實(shí)像離人眼太近 所以看不出畫(huà)片 上的景物 2 斟酒后 杯底凸球面兩側(cè)介質(zhì)分別為玻璃和酒 折射率分別為n 1和n 2 如圖2所示 考慮到近軸光線(xiàn)有 14 12nri 圖 2 代入n 1和n 2的值 可得 r 1 16i 15 與 6 式比較 可知 r 16 由上式及圖2可知 折射線(xiàn)將與 OP延長(zhǎng)線(xiàn)相交于P P 即為 P點(diǎn)的虛像 畫(huà)面將成虛像于P 處 計(jì)算可得 17 rCPR 又有 18 O 由以上各式并代入數(shù)據(jù)得 cm 19 13P 由此可見(jiàn) 斟酒后畫(huà)片上景物成虛像于P 處 距O點(diǎn)13cm 即距杯口21 cm 雖然該虛 像還要因酒液平表面的折射而向杯口處拉近一定距離 但仍然離杯口處足夠遠(yuǎn) 所以人眼 在杯口處向杯底方向觀(guān)看時(shí) 可以看到畫(huà)片上景物的虛像 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題15 分 求得 13 式給5分 說(shuō)明 看不出 再給2分 求出 l9 式 給5分 說(shuō) 明 看到 再給3分 3 第 21 屆復(fù)賽 四 1 考慮到使 3 個(gè)點(diǎn)光源的 3 束光分別通過(guò) 3 個(gè)透 鏡都成實(shí)像于 P 點(diǎn)的要求 組合透鏡所在的平面應(yīng)垂 直于 z 軸 三個(gè)光心 O1 O 2 O3 的連線(xiàn)平行于 3 個(gè)光 源的連線(xiàn) O 2 位于 z 軸上 如圖 1 所示 圖中 表示組合透鏡的平面 為三個(gè)光束M S 23 中心光線(xiàn)與該平面的交點(diǎn) u 就是物 距 根據(jù)透鏡成像公式 1 fuL1 z L S1 P S2 h h 1S S3 O1 O2 S2 O3 圖 1 M M u 可解得 4 212fLu 因?yàn)橐ＷC經(jīng)透鏡折射后的光線(xiàn)都能全部會(huì)聚于 P 點(diǎn) 來(lái)自各光源的光線(xiàn)在投射到透鏡之前不能 交叉 必須有 2utan h 即 u 2h 在上式中取 號(hào) 代入 f 和 L 的值 算得 1 757h 2 36 此解滿(mǎn)足上面的條件 分別作 3 個(gè)點(diǎn)光源與 P 點(diǎn)的連線(xiàn) 為使 3 個(gè)點(diǎn)光源都能同時(shí)成像于 P 點(diǎn) 3 個(gè)透鏡的 光心 O1 O 2 O 3 應(yīng)分別位于這 3 條連線(xiàn)上 如圖 1 由幾何關(guān)系知 有 3 hhLuO854 0 24 21 即光心 O1 的位置應(yīng)在 之下與 的距離為S 4 hhS16 021 同理 O 3 的位置應(yīng)在 之上與 的距離為 0 146h 處 由 3 式可知組合透鏡中相鄰薄透鏡3S 3 中心之間距離必須等于 0 854h 才能使 S1 S 2 S 3 都能成像于 P 點(diǎn) 2 現(xiàn)在討論如何把三個(gè)透鏡 L1 L 2 L 3 加工組裝成組合透鏡 因?yàn)槿齻€(gè)透鏡的半徑 r 0 75h 將它們的光心分別放置到 O1 O2 O3處時(shí) 由于 0 854h 2r 透鏡必然發(fā)生相互重疊 必須對(duì)透鏡進(jìn)行加工 各切去一部分 21O3 然后再將它們粘起來(lái) 才能滿(mǎn)足 3 式的要求 由于對(duì)稱(chēng)關(guān)系 我們只需討論上半部分的情 況 圖 2 畫(huà)出了 L1 L 2 放在 平面內(nèi)時(shí)相互M 交疊的情況 紙面為 平面 圖中 C1 C 2 表示 L1 L2 的邊緣 為光束中心光線(xiàn)與1S2 透鏡的交點(diǎn) W 1 W 2 分別為 C1 C 2 與 O1O2 的 交點(diǎn) 為圓心的圓 1 和以 與 O2 重合 為圓心1S S 的圓 2 分別是光源 S1 和 S2 投射到 L1 和 L2 時(shí)產(chǎn) 0 146h 0 854h 0 439h 0 439h h S1 O2 S2 O1 W1 W2Q Q N N T T C1 C2 圓 1 圓 2 圖 2 x2 x1 K 生的光斑的邊緣 其半徑均為 5 hu439 0tan 根據(jù)題意 圓 1 和圓 2 內(nèi)的光線(xiàn)必須能全部進(jìn)入透鏡 首先 圓 1 的 K 點(diǎn) 見(jiàn)圖 2 是否 落在 L1 上 由幾何關(guān)系可知 6 hrhSOK75 058 146 039 1 故從 S1 發(fā)出的光束能全部進(jìn)入 L1 為了保證全部光束能進(jìn)入透鏡組合 對(duì) L1 和 L2 進(jìn)行加 工時(shí)必須保留圓 1 和圓 2 內(nèi)的透鏡部分 下面舉出一種對(duì)透鏡進(jìn)行加工 組裝的方法 在 O1 和 O2 之間作垂直于 O1O2 且分別與 圓 1 和圓 2 相切的切線(xiàn) 和 若沿位于 和 之間且與它們平行的任意直線(xiàn)Q N Q N 對(duì)透鏡 L1 和 L2 進(jìn)行切割 去掉兩透鏡的弓形部分 然后把它們沿此線(xiàn)粘合就得到符合T 所需組合透鏡的上半部 同理 對(duì) L2 的下半部和 L3 進(jìn)行切割 然后將 L2 的下半部和 L3 粘 合起來(lái) 就得到符合需要的整個(gè)組合透鏡 這個(gè)組合透鏡可以將 S1 S 2 S 3 發(fā)出的全部光 線(xiàn)都會(huì)聚到 P 點(diǎn) 現(xiàn)在計(jì)算 和 的位置以及對(duì)各個(gè)透鏡切去部分的大小應(yīng)符合的條件 設(shè)透鏡 L1Q N 被切去部分沿 O1O2 方向的長(zhǎng)度為 x1 透鏡 L2 被切去部分沿 O1O2 方向的長(zhǎng)度為 x2 如圖 2 所示 則對(duì)任意一條切割線(xiàn) x1 x 2 之和為T(mén) 7 hrd64 021 由于 必須在 和 之間 從圖 2 可看出 沿 切割時(shí) x 1 達(dá)最大值 x 1M x 2 達(dá)T Q N Q 最小值 x 2m 11OSrxM 代入 r 和 的值 得1OS 8 hx457 01 代入 7 式 得 9 xdMm89 12 由圖 2 可看出 沿 切割時(shí) x2 達(dá)最大值 x 2M x 1 達(dá)最小值 x1m N rxM2 代入 r 和 的值 得 10 hxM31 02 11 dm5 1 由對(duì)稱(chēng)性 對(duì) L3 的加工與對(duì) L1 相同 對(duì) L2 下半部的加工與對(duì)上半部的加工相同 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題 20 分 第 1 問(wèn) 10 分 其中 2 式 5 分 3 式 5 分 第 2 問(wèn) 10 分 其中 5 式 3 分 6 式 3 分 7 式 2 分 8 式 9 式共 1 分 10 式 11 式 共 1 分 如果學(xué)生解答中沒(méi)有 7 11 式 但說(shuō)了 將圖 2 中三個(gè)圓錐光束照射到透鏡部分全 部保留 透鏡其它部分可根據(jù)需要磨去 或切割掉 給 3 分 再說(shuō)明將加工后的透鏡組裝 成透鏡組合時(shí)必須保證 O1O2 O1O2 0 854h 再給 1 分 即給 7 11 式的全分 4 分 4 第 20 屆預(yù)賽 一 參考解答 1 右 f 實(shí) 倒 1 2 左 2f 實(shí) 倒 1 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題 20 分 每空 2 分 5 第 20 屆復(fù)賽 四 參考解答 圖復(fù)解 20 4 1 中畫(huà)出的是進(jìn)入玻璃半球的任一光線(xiàn)的光路 圖中陰影處是無(wú)光線(xiàn)進(jìn)入 的區(qū)域 光線(xiàn)在球面上的入射角和折射角分別為 和 折射光線(xiàn)與坐標(biāo)軸的交點(diǎn)在 i P 令軸上 的距離為 的距離為 根據(jù)折射定律 有OPxMPl 1 sin 在 中OMP 2 sinlxi 3 22coslRi 由式 1 和式 2 得 xnl 再由式 3 得 22 cos Rxi 設(shè) 點(diǎn)到 的距離為 有MOxh sin 222coRiRh 得 222xxn 4 21 0Rh 解式 4 可得 5 2221nnx 為排除上式中應(yīng)舍棄的解 令 則 處應(yīng)為玻璃半球在光軸 上的傍軸焦點(diǎn) 由上0h xOx 式 2 1 1nnxRR 或 由圖可知 應(yīng)有 故式 5 中應(yīng)排除 號(hào)中的負(fù)號(hào) 所以 應(yīng)表示為R x 6 2221nhnhx 上式給出 隨 變化的關(guān)系 xh 因?yàn)榘肭蚱奖砻嬷行挠型亢诘拿娣e 所以進(jìn)入玻璃半球的光線(xiàn)都有 其中折射0h 光線(xiàn)與 軸交點(diǎn)最遠(yuǎn)處的坐標(biāo)為Ox 7 2220001nRhnhx 在軸上 處 無(wú)光線(xiàn)通過(guò) 0 x 隨 增大 球面上入射角 增大 當(dāng) 大于臨界角 時(shí) 即會(huì)發(fā)生全反射 沒(méi)有折射光hiiCi 線(xiàn) 與臨界角 相應(yīng)的光線(xiàn)有Ci C1sinhR 這光線(xiàn)的折射線(xiàn)與軸線(xiàn)的交點(diǎn)處于 8 22C1nnRx 在軸 上 處沒(méi)有折射光線(xiàn)通過(guò) OxR 由以上分析可知 在軸 上玻璃半球以右Ox 9 C0 的一段為有光線(xiàn)段 其它各點(diǎn)屬于無(wú)光線(xiàn)段 與 就是所要求的分界點(diǎn) 如圖復(fù)解 20 0 xC 4 2 所示 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題 20 分 求得式 7 并指出在 軸上 處無(wú)光線(xiàn)通過(guò) 給 10 分 求得式 8 并指出在 軸Ox0 Ox 上 處無(wú)光線(xiàn)通過(guò) 給 6 分 得到式 9 并指出 上有光線(xiàn)段的位置 給 4 分 0 x Ox 6 第 19 屆預(yù)賽 五 參考解答 由于光學(xué)系統(tǒng)是左右對(duì)稱(chēng)的 物 像又是左右對(duì)稱(chēng)的 光路一定是左右對(duì)稱(chēng)的 該光 線(xiàn)在棱鏡中的部分與光軸平行 由 射向 光心的光線(xiàn)的光路圖如圖預(yù)解 19 5 所示 由對(duì)S1L 稱(chēng)性可知 12ir 由幾何關(guān)系得 1260ri 由圖可見(jiàn) 1ir 又從 的邊角關(guān)系得1FSO tan yf 代入數(shù)值得 arct 14 3 0 25 49 由 與 式得 1 i 根據(jù)折射定律 求得 1sin 65r 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題 20 分 1 圖預(yù)解 19 5 的光路圖 4 分 未說(shuō)明這是兩個(gè)左右對(duì)稱(chēng)性的結(jié)果只給 2 分 2 式各給 2 分 式給 3 分 式給 1 分 式給 4 分 7 第 19 屆復(fù)賽 五 參考解答 利用焦點(diǎn)的性質(zhì) 用作圖法可求得小物 的像 如下圖所示 PQ 1 用 和 分別表示物和像的大小 則由圖中的幾何關(guān)系可得y 1 12ufvf 121 f 簡(jiǎn)化后即得物像距公式 即 之間的關(guān)系式uvf2 2 12fuv 2 薄透鏡中心附近可視為籌薄平行板 入射光線(xiàn)經(jīng)過(guò)兩次折射后射出 放大后的光 路如圖復(fù)解19 5 2所示 圖中 為入射角 2 為與之相應(yīng)的出射角 為平行板中的光線(xiàn)1 與法線(xiàn)的夾角 設(shè)透鏡的折射率為 則由折射定律得n 3 12siisin 對(duì)傍軸光線(xiàn) 2 1 得 因而得1 2in 4 12n 3 由物點(diǎn) 射向中心 的入射線(xiàn) 經(jīng)QO 折射后 出L 射線(xiàn)應(yīng)射向 如圖復(fù)解 19 5 3所示 Q Q P P F1 F2 u v n1 n2 y y f1 f2 圖復(fù)解 19 5 1 n1 n2 1 2 n 圖復(fù)解 19 5 2 Q Q P P F1 F2 L 2 u vu y 1 y n1 n2 圖復(fù)解 19 5 3 在傍軸的條件下 有 5 12tantanyyuv 二式相除并利用 4 式 得 6 12yvn 用 1 式的 代入 6 式 得1 fuf 12 nfv 即 7 21ufn 用 1 式的 代入 6 式 得2 yvf 21unf 即 8 21vfnu 從而得 之間關(guān)系式1f22 9 1nf 8六 參考解答 1 由能量與速度關(guān)系及題給條件可知運(yùn)動(dòng)電子的能量為 22001 1 mccv 1 由此可解得 0 21 470 2vc 2 圖復(fù)解 19 6 光子散射方向 光子入射方向 光子入射方向 電子 A 入射光子和散射光子的動(dòng)量分別為 和hpc 方向如圖復(fù)解19 6所示 電子的動(dòng)量為 為運(yùn)動(dòng)電子的相對(duì)論質(zhì)量 hpc mv 由動(dòng)量守恒定律可得 3 02cos1 mvh 4 02sin cvc 已知 5 20 1hm 由 2 3 4 5 式可解得 6 20 37 ch 7 m 8 127tanrcta 36 1 電子從 點(diǎn)運(yùn)動(dòng)到 所需時(shí)間為OA 9 02 4 Ltcv 2 當(dāng)觀(guān)察者相對(duì)于 沿 方向以速度 運(yùn)動(dòng)時(shí) 由狹義相對(duì)論的長(zhǎng)度收縮效應(yīng)得SOv 10 201 c 11 9L 全國(guó)中學(xué)生物理競(jìng)賽分類(lèi)匯編 光學(xué) 2 參考答案 1 第 18 屆預(yù)賽 三 參考解答 1 先求凸球面的曲率半徑 平行于主光軸的光線(xiàn)與平面垂直 不發(fā)生折射 它在R 球面上發(fā)生折射 交主光軸于 點(diǎn) 如圖預(yù)解 18 3 1 所示 點(diǎn)為球面的球心 FC 由正弦定理 可得COR 1 sin fr 由折射定律知 2 sin1r 當(dāng) 很小時(shí) 由以上兩式得isir sin ri sni 3 11fRi 所以 4 nf 2 凸面鍍銀后將成為半徑為 的凹面鏡 如圖預(yù)解 18 3 2 所示 令 表示物所在位置 點(diǎn)經(jīng)平PP 面折射成像 根據(jù)折射定律可推 出 5 POn 由于這是一個(gè)薄透鏡 與凹面鏡P 的距離可認(rèn)為等于 設(shè)反射后成 像于 則由球面鏡成像公式可得P 6 12RPO 由此可解得 可知 位于平面的左方 對(duì)平面折射來(lái)說(shuō) 是一個(gè)虛物 3cm P P 經(jīng)平面折射后 成實(shí)像于 點(diǎn) 7 1OnP 所以 8 24cm 最后所成實(shí)像在透鏡左方 24 cm 處 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題 18 分 1 2 式各 2 分 3 或 4 式 2 分 5 式 2 分 6 式 3 分 7 式 4 分 8 式 3 分 2 第 18 屆復(fù)賽 一 參考解答 1 對(duì)于一個(gè)望遠(yuǎn)系統(tǒng)來(lái)說(shuō) 從主光軸上無(wú)限遠(yuǎn)處的物點(diǎn)發(fā)出的入射光為平行于主光軸 的光線(xiàn) 它經(jīng)過(guò)系統(tǒng)后的出射光線(xiàn)也應(yīng)與主光軸平行 即像點(diǎn)也在主光軸上無(wú)限遠(yuǎn)處 如 圖復(fù)解 18 1 1 所示 圖中 為左端球面的球心 1C 由正弦定理 折射定律和小角度近似得 1 111sin AFRririn 即 2 1n 光線(xiàn) 射到另一端面時(shí) 其折射光線(xiàn)為平行于主光軸的光線(xiàn) 由此可知該端面的球1PF 心 一定在端面頂點(diǎn) 的左方 等于球面的半徑 如圖復(fù)解 18 1 1 2CB2C2R 仿照上面對(duì)左端球面上折射的關(guān)系可得 3 12FRn 又有 4 11BLA 由 2 3 4 式并代入數(shù)值可得 5 25cmR 即右端為半徑等于 5 的向外凸的球面 2 設(shè)從無(wú)限遠(yuǎn)處物點(diǎn)射入的平行光線(xiàn)用 表示 令 過(guò) 過(guò) 如圖復(fù)1CA 解 18 1 2 所示 則這兩條光線(xiàn)經(jīng)左端球面折射后的相交點(diǎn) 即為左端球面對(duì)此無(wú)限遠(yuǎn)M 物點(diǎn)成的像點(diǎn) 現(xiàn)在求 點(diǎn)的位置 在 中M1AC 6 11sin siin RAMC 又 7 1sin 已知 均為小角度 則有 8 11 RAMn 與 2 式比較可知 即 位于過(guò) 垂直于主光軸的平面上 上面已知 玻1AF 1F 璃棒為天文望遠(yuǎn)系統(tǒng) 則凡是過(guò) 點(diǎn)的傍軸光線(xiàn)從棒的右端面射出時(shí)都將是相互平行的光M 線(xiàn) 容易看出 從 射出 的光線(xiàn)將沿原方向射出 這也就是過(guò) 點(diǎn)的任意光線(xiàn) 包括2CM 光線(xiàn) 從玻璃棒射出的平行光線(xiàn)的方向 此方向與主光軸的夾角即為 由圖復(fù)2 18 1 2 可得 9 1122CFARB 由 2 3 式可得 112RF 則 10 21R 3 第 17 屆預(yù)賽 三 參考解答 物體 通過(guò)平行玻璃板及透鏡成三次像才能被觀(guān)察到 S 設(shè)透鏡的主軸與玻璃板下表面和上表面的交點(diǎn)分別為 和A 作為物 通過(guò)玻璃板 的下表面折射成像于點(diǎn) 處 BH1S 由圖預(yù)解17 3 根據(jù)折射定律 有 sinir 式中 是空氣的折射率 對(duì)傍軸光線(xiàn) 很小 1 0n ir 則sitai star 1ADnS 式中 為物距 為像距 有S1 1 SAn 將 作為物 再通過(guò)玻璃板 的上表面折射成像于點(diǎn) 處 這時(shí)物距1SH2S 為 同樣根據(jù)折射定律可得像距B 2 12SBn 將 作為物 通過(guò)透鏡 成像 設(shè)透鏡與 上表面的距離為 則物距 根2SLHxuxSB 據(jù)題意知最后所成像的像距 代入透鏡成像公式 有 vxSAB 3 211fxSB 由 1 2 3 式代入數(shù)據(jù)可求得 4 1 0cmx 即 應(yīng)置于距玻璃板 上表面1 0 cm 處 LH 4 第 17 屆復(fù)賽 二 參考解答 在由直線(xiàn) 與小球球心 所確定的平面中 激光光束兩次折射的光路 如圖復(fù)BCOBCDE 解 17 2 所示 圖中入射光線(xiàn) 與出射光線(xiàn) 的延長(zhǎng)線(xiàn)交于 按照光的折射定律有DEG 1 0sini 式中 與 分別是相應(yīng)的入射角和折射角 由幾何關(guān)系還可知 2 sinlr 激光光束經(jīng)兩次折射 頻率 保持不變 故在 兩次折射前后 光束中一個(gè)光子的動(dòng)量的大小 和 相等 即p hpc 3 式中 為真空中的光速 為普朗克常量 因c 射入小球的光束中光子的動(dòng)量 沿 方向 pBC 射出小球的光束中光子的動(dòng)量 沿 方向 DE 光子動(dòng)量的方向由于光束的折射而偏轉(zhuǎn)了一個(gè)角度 由圖中幾何關(guān)系可知2 4 2 若取線(xiàn)段 的長(zhǎng)度正比于光子動(dòng)量 的長(zhǎng)度正比于光子動(dòng)量 則線(xiàn)段 的1GNp2GNp 12N 長(zhǎng)度正比于光子動(dòng)量的改變量 由幾何關(guān)系得 5 2sinsihpc 為等腰三角形 其底邊上的高 與 平行 故光子動(dòng)量的改變量 的方12GNGHCDp 向沿垂直 的方向 且由 指向球心 CDO 光子與小球作用的時(shí)間可認(rèn)為是光束在小球內(nèi)的傳播時(shí)間 即 6 02cos rtn 式中 是光在小球內(nèi)的傳播速率 0 cn 按照牛頓第二定律 光子所受小球的平均作用力的大小為 7 0sincohpftr 按照牛頓第三定律 光子對(duì)小球的平均作用力大小 即Ff 8 0sincohFr 力的方向由點(diǎn) 指向點(diǎn) 由 1 2 4 及 8 式 經(jīng)過(guò)三角函數(shù)關(guān)系運(yùn)算 OG 最后可得 9 2020 nlhrlFrn 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題 20 分 1 式 1 分 5 式 8 分 6 式 4 分 8 式 3 分 得到 9 式再給 4 分 5 六 參考解答 1 由于光纖內(nèi)所有光線(xiàn)都從軸上的 點(diǎn)出發(fā) 在光纖中傳播的光線(xiàn)都與軸相交 位O 于通過(guò)軸的縱剖面內(nèi) 圖復(fù)解 17 6 1 為縱剖面內(nèi)的光路圖 設(shè)由 點(diǎn)發(fā)出的與軸的夾角為O 的光線(xiàn) 射至 分界面的入射角為 反射角也為 該光線(xiàn)在光纖中多次反射時(shí)的 ABii 入射角均為 射至出射端面時(shí)的入射角為 若該光線(xiàn)折射后的折射角為 則由幾何i 關(guān)系和折射定律可得 1 90i 2 sniFA 當(dāng) 大于全反射臨界角 時(shí)將發(fā)生全反射 沒(méi)有光能損失 相應(yīng)的光線(xiàn)將以不變的光強(qiáng)射iCi 向出射端面 而 的光線(xiàn)則因 在發(fā)生反射時(shí)有部分光線(xiàn)通過(guò)折 射進(jìn)入 反射光強(qiáng)隨著反射次B 數(shù)的增大而越來(lái)越弱 以致在未 到達(dá)出射端面之前就已經(jīng)衰減為零了 因而能射向出射端面的光線(xiàn)的 的數(shù)值一定大于或i 等于 的值由下式?jīng)Q定Ci 3 sinACB 與 對(duì)應(yīng)的 值為Ci 4 90Ci 當(dāng) 時(shí) 即 時(shí) 或0 22sinicos1sin1 BCCAi n 時(shí) 由 發(fā)出的光束中 只有 的光線(xiàn)才滿(mǎn)足 的條件 才2sinABA O Ci 能射向端面 此時(shí)出射端面處 的最大值為 5 max90Ci 若 即 時(shí) 則由 發(fā)出的光線(xiàn)都能滿(mǎn)足 的條件 因而都0C 2sinABA OCi 能射向端面 此時(shí)出射端面處 的最大值為 6 max0 端面處入射角 最大時(shí) 折射角 也達(dá)最大值 設(shè)為 由 2 式可知 max 7 maxaxsinsiFA 由 6 7 式可得 當(dāng) 時(shí)0C 8 maxsinAF 由 3 至 7 式可得 當(dāng) 時(shí)0C 9 2maxaxcosiniAFBAn 的數(shù)值可由圖復(fù)解 17 6 2 上的幾何關(guān)系求得max 10 21max 21 sin dh 于是 的表達(dá)式應(yīng)為Fn 11 222110 sinAdh 0Ca 12 222112 FBd 0 2 可將輸出端介質(zhì)改為空氣 光源保持不變 按同樣手續(xù)再做一次測(cè)量 可測(cè)得 1h 這里打撇的量與前面未打撇的量意義相同 已知空氣的折射率等于 1 故2h 1d2 有 當(dāng) 時(shí) 13 0Ca 222110 1sinAdh 當(dāng) 時(shí) 14 0Ca 222112 1BAdhn 將 11 12 兩式分別與 13 14 相除 均得 15 2221121 Fdhdn 這結(jié)果適用于 為任何值的情況 0 評(píng)分標(biāo)準(zhǔn) 本題 25 分 1 18 分 8 式 9 式各 6 分 求得 11 式 12 式再各給 3 分 2 7 分 13 式 14 式各 2 分 求得 15 式再給 3 分 如果利用已知其折射率的 液 體代替空氣 結(jié)果正確 照樣給分 6 第 16 屆預(yù)賽 五 參考解答 1 用作圖法求得物 的像 及所用各條光線(xiàn)的光路如圖預(yù)解16 5所示 AP 說(shuō)明 平凸薄透鏡平面上鍍銀后構(gòu)成一個(gè)由會(huì)聚透鏡 和與它密接的平面鏡 的組合LM 如圖預(yù)解16 5所示 圖中 為 的光心 為主軸 和 為 的兩個(gè)焦點(diǎn) LMOL AF FL 為物 作圖時(shí)利用了下列三條特征光線(xiàn) AP 1 由 射向 的入射光線(xiàn) 它通過(guò) 后方向不變 沿原方向射向平面鏡 然后POOM 被 反射 反射光線(xiàn)與主軸的夾角等于入射角 均為 反射線(xiàn)射入透鏡時(shí)通過(guò)光心 M O 故由透鏡射出時(shí)方向與上述反射線(xiàn)相同 即圖中的 P 2 由 發(fā)出已通過(guò) 左方焦點(diǎn) 的入射光線(xiàn) 它經(jīng)過(guò) 折射后的出射線(xiàn)與主LFRL 軸平行 垂直射向平面鏡 然后被 反射 反射光線(xiàn)平行于 的主軸 并向左射入 ML 經(jīng) 折射后的出射線(xiàn)通過(guò)焦點(diǎn) 即為圖中的 L 3 由 發(fā)出的平行于主軸的入射光線(xiàn) 它經(jīng)過(guò) 折射后的出射線(xiàn)將射向 的焦PPQL 點(diǎn) 即沿圖中的 方向射向平面鏡 然后被 反射 反射線(xiàn)指向與 對(duì)稱(chēng)的 點(diǎn) F QFM F 即沿 方向 此反射線(xiàn)經(jīng) 折射后的出射線(xiàn)可用下法畫(huà)出 通過(guò) 作平行于 的輔助LOQ 線(xiàn) 通過(guò)光心 其方向保持不變 與焦面相交于 點(diǎn) 由于入射平行光線(xiàn)經(jīng)透 SO T 鏡后相交于焦面上的同一點(diǎn) 故 經(jīng) 折射后的出射線(xiàn)也通過(guò) 點(diǎn) 圖中的 即為QFLQT 經(jīng) 折射后的出射光線(xiàn) QFL 上列三條出射光線(xiàn)的交點(diǎn) 即為 組合所成的 點(diǎn)的像 對(duì)應(yīng)的 即 的像 PMP A 點(diǎn) 由圖可判明 像 是倒立實(shí)像 只要采取此三條光線(xiàn)中任意兩條即可得 即 A P 為正確的解答 2 按陸續(xù)成像計(jì)算物 經(jīng) 組合所成像的伙置 大小 L 物 經(jīng)透鏡 成的像為第一像 取 由成像公式可得像距 即像在A(yíng)PL12uf 12vf 平向鏡后距離 處 像的大小 與原物相同 2f H H 第一像作為物經(jīng)反射鏡 成的像為第二像 第一像在反射鏡 后 處 對(duì) 來(lái)說(shuō)MM2f 是虛物 成實(shí)像于 前 處 像的大小 也與原物相同 2f H 第二像作為物 而經(jīng)透鏡 而成的像為第三像 這時(shí)因?yàn)楣饩€(xiàn)由 右方入射 且物L(fēng)L 第二像 位于 左方 故為虛物 取物 由透鏡公式 可得像距32uf 31uvf 320fuvf 上述結(jié)果表明 第三像 即本題所求的像的位置在透鏡左方距離 處 像的大小23f 可由 求得 即H 31vu 3H 像高為物高的 13 7 第 16 屆復(fù)賽 二 參考解答 l 在所示的光路圖 圖復(fù)解16 2 1 中 人射光 經(jīng)透鏡 折射后沿 射向 AB1LBC2L 經(jīng) 折射后沿 出射 與透鏡主軸的交點(diǎn)分別為 和 如果2LCDABCDP 為物點(diǎn) 因由 沿主軸射向 的光線(xiàn)方向不變 由透鏡性質(zhì)可知 為 經(jīng)過(guò) 所成PP1O 1 的像 為 經(jīng) 所成的像 因而圖中所示的 之間有下列關(guān)系 P 2L1uv2 1 11uvf 2 22f 3 1duv 當(dāng)入射光線(xiàn) 與出射光線(xiàn)平行時(shí) 圖中的 利用相似三角形關(guān)系可求得PB 21vhu 21v 從而求得 4 21v 聯(lián)立方程 1 2 3 4 消去 和 可得1v2u 5 112 fdu 由于 均已給定 所以 為一確定值 這表明 如果入射光線(xiàn)與出射光線(xiàn)d1f21u 平行 則此入射光線(xiàn)必須通過(guò)主軸上一確定的點(diǎn) 它在 的左方與 相距1L1 處 又由于 與 無(wú)關(guān) 凡是通過(guò)該點(diǎn)射向 的入射光線(xiàn)都和對(duì)應(yīng)的出112 fdu 1u 射光線(xiàn)相互平行 2 由所得結(jié)果 5 式可以看出 當(dāng) 時(shí) 此情況下的光路圖就是12df 10u 圖復(fù)解16 2 1 當(dāng) 時(shí) 此時(shí)入射光線(xiàn)和出射光線(xiàn)均平行于主軸 光路如12df 1u 0 圖復(fù)解16 2 2 當(dāng) 時(shí) 這表明 點(diǎn)在 的右方 對(duì) 來(lái)說(shuō) 它是虛物 由 1 式12df 10u P1L 可知 此時(shí) 由 可知 又由 可知 所以此時(shí)v 21fv 20u 20uv 20v 的光路圖如圖復(fù)解16 2 3