研究生入學(xué)考試電荷庫(kù)侖定律電場(chǎng)強(qiáng)度ppt課件

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電磁學(xué)是研究物質(zhì)間的電磁相互作用以及電磁場(chǎng)的產(chǎn)生、運(yùn)動(dòng)和變化規(guī)律的學(xué)科。,電磁理論是到目前為止最完美的物理學(xué)理論。 它與力學(xué)相比，研究思路和方法有明顯不同。,力學(xué)：從牛頓定律出發(fā)，得到動(dòng)量及動(dòng)能的規(guī)律。,電磁學(xué)：電現(xiàn)象、磁現(xiàn)象、電生磁、磁生電、電磁 場(chǎng)方程組；由現(xiàn)象、實(shí)驗(yàn)規(guī)律，形成理論 ［電動(dòng)力學(xué)中，也有從Maxwell方程組出發(fā)來(lái)的；靜電學(xué)、穩(wěn)恒電流、穩(wěn)恒磁場(chǎng)、電磁感應(yīng)等都是其特例情形］,電磁學(xué)中對(duì)高等數(shù)學(xué)知識(shí)的利用較多，特別是 微積分和矢量代數(shù)的大量運(yùn)用。,電學(xué)和磁學(xué)，原是兩個(gè)獨(dú)立學(xué)科，研究思路及規(guī)律在形式上也有很多相似處；Faraday+Maxwell的工作使之統(tǒng)一。,1,Maxwell方程組的積分形式：,Faraday電磁感應(yīng)定律,推廣的Ampere環(huán)路定理,電場(chǎng) Gauss 定理,磁場(chǎng) Gauss 定理,定義：,真空中：,線性介質(zhì)中：,,,2,Maxwell方程組的微分形式：,(變化的磁場(chǎng)可產(chǎn)生電場(chǎng)),(電流或變化的電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng)),(電場(chǎng)可由電荷源產(chǎn)生),(磁場(chǎng)是無(wú)源場(chǎng)),,,真空中（ ）：,滿足電荷守恒律：,3,靜(Static)電場(chǎng)情形： (不含時(shí)變項(xiàng)時(shí)的電場(chǎng)),積分形式（真空中）,(靜電場(chǎng)是保守場(chǎng)),(靜電場(chǎng)是有源場(chǎng)),(靜電場(chǎng)線起止于電荷源),,微分形式（真空中）,,(靜電場(chǎng)是無(wú)旋場(chǎng)),4,靜電學(xué) (Electrostatics),第7章 真空中的靜電場(chǎng),5,本章主要內(nèi)容,靜電場(chǎng)的基本定律：庫(kù)侖定律、場(chǎng)強(qiáng)疊加原理,靜電場(chǎng)的基本定理：高斯定理、環(huán)路定理,描述靜電場(chǎng)的物理量：電場(chǎng)強(qiáng)度、電勢(shì),研究真空中帶電體激發(fā)的靜電場(chǎng)在空間的分布規(guī)律及其基本特性——,6,一、電荷(Electric Charge) ：,7.1 電荷 Coulomb定律,自然界只存在兩種電荷，同種電荷相排斥，異種電荷相吸引。,美國(guó)物理學(xué)家B. Franklin首先將其稱為正電荷和負(fù)電荷。,電荷的獲得：摩擦、感應(yīng)、接觸起電等［脫尼龍衫時(shí)，衣體電勢(shì)差可達(dá)2000V］,應(yīng)用：復(fù)印、除塵、噴涂、保鮮、分選、揚(yáng)聲器、醫(yī)療器械、轉(zhuǎn)速計(jì)…,防害：起火、彈藥爆炸、雷擊…,7,自J. J. Thompson發(fā)現(xiàn)電子(1897)之后，研究者們提出了各種各樣的方法測(cè)量電子的電量。,,二、電荷量子化 (Charge Quantization ),8,密立根的實(shí)驗(yàn)從1906年持續(xù)到1917年,美國(guó)芝加哥大學(xué)的R.A.Millikan 于1913年發(fā)表了一份報(bào)告，他用一個(gè)油滴在兩個(gè)水平帶電板間的升降實(shí)驗(yàn)精確地測(cè)量了電子的電量.,e =1.602189210-19庫(kù)侖,9,電荷是微觀基本粒子的內(nèi)稟性質(zhì)（類似于靜質(zhì)量），不隨參考系或運(yùn)動(dòng)狀態(tài)而變！,他同時(shí)證明：任何帶電體的電量的變化是不連續(xù)的，只能是基本電荷 e 的整數(shù)倍，,目前，電荷量子化已在相當(dāng)高的精度下得到了驗(yàn)證；但其本質(zhì)原因仍不清楚。,即：任何帶電體或其它微觀粒子所帶的電量都是 e 的 整數(shù)倍，即： ， N=1,2,3,.,電荷的這種只能取離散的、不連續(xù)的量值的性質(zhì)，叫作電荷的量子化。電子的電荷e稱為基元電荷，或電荷的量子。,10,γ光子不帶電，而電子對(duì)的產(chǎn)生和湮滅并不破壞電荷守恒。,三、 電荷守恒（Conservation of Charge）定律,電子對(duì)產(chǎn)生,電子對(duì)湮滅,現(xiàn)代物理實(shí)驗(yàn),+,表述： 在一個(gè)和外界沒有電荷交換的系統(tǒng)內(nèi)（即孤立系統(tǒng)中），正負(fù)電荷的代數(shù)和在任何物理過(guò)程中都保持不變。,11,電荷守恒定律適用于一切宏觀和微觀過(guò)程( 例如核反應(yīng)和基本粒子過(guò)程 )，是物理學(xué)中普遍的基本定律之一。 數(shù)學(xué)上，電荷守恒定律可用連續(xù)性方程表達(dá)：,電荷只能從一物體轉(zhuǎn)移到另一物體，或從物體的一部分轉(zhuǎn)移到另一部分，但電荷既不能被創(chuàng)造，也不能被消滅。 ［即使有微觀帶電粒子在某過(guò)程中產(chǎn)生或湮滅了，電荷的總量仍守恒。例如，一個(gè)中子衰變后產(chǎn)生一個(gè)質(zhì)子、一個(gè)電子和一個(gè)中微子。］,12,電荷最基本的性質(zhì)是能與其他電荷相互作用，所以電荷之間相互作用的規(guī)律是電現(xiàn)象最基本的規(guī)律。這方面的規(guī)律由法國(guó)工程師C.A. Coulomb (1736～1806)通過(guò)實(shí)驗(yàn)確定，稱為庫(kù)侖定律。庫(kù)侖定律直接給出的是點(diǎn)電荷之間相互作用的規(guī)律。 庫(kù)侖定律適用于點(diǎn)電荷.,點(diǎn)電荷：只考慮帶電體的電量，可以忽略形狀 和大小的帶電 體,點(diǎn)電荷模型（近似）成立的條件： 帶電體線度其到場(chǎng)點(diǎn)的距離,四、庫(kù)侖定律 ( Coulomb’s Law ),13,在真空中，兩個(gè)靜止點(diǎn)電荷之間的相互作用力的大小，與它們的電量的乘積成正比，與它們之間距離的平方成反比；作用力的方向沿著它們的連線，同號(hào)電荷相斥，異號(hào)電荷相吸。,庫(kù)侖定律的表述：,表示單位矢量,,或：,14,比例系數(shù)由實(shí)驗(yàn)確定為：,通常引入另一常數(shù)?0 來(lái)代替 k，使,—— 真空介電常數(shù)（或稱電容率） (permitivity of vacuum),≈9.0109Nm2C-2,將庫(kù)侖定律的表達(dá)式寫作：,15,2）庫(kù)侖力滿足牛頓第三定律(?),說(shuō)明：,1）庫(kù)侖定律是實(shí)驗(yàn)定律，只適用于真空中兩個(gè)靜止的點(diǎn)電荷。,3）靜電力的疊加原理,從形式上看，因子4π的引入使庫(kù)侖定律的表達(dá)式復(fù)雜了；但這樣會(huì)使得由庫(kù)侖定律導(dǎo)出的一些常用的定理和公式的形式[在國(guó)際單位制中]變得簡(jiǎn)化。 [電磁學(xué)中有兩套單位制，現(xiàn)多采用SI制，另一為E.M.U.單位制],16,3）靜電力的疊加原理,由此，n個(gè)點(diǎn)電荷同時(shí)存在時(shí)，施于某一點(diǎn)電荷的靜電力，等于各個(gè)點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時(shí)施于該電荷的靜電力的矢量和，這個(gè)結(jié)論叫做靜電力疊加原理．,,,,,,兩個(gè)靜止點(diǎn)電荷之間的相互作用力并不因第三個(gè)靜止點(diǎn)電荷的存在而有所改變。,17,例題 在氫原子中，電子與質(zhì)子的平均距離約為5.3?10-11m，試求它們之間的靜電力及萬(wàn)有引力，并比較這兩個(gè)力的數(shù)量關(guān)系。,小得可忽略,解：,所以，在研究微觀運(yùn)動(dòng)的量子理論中，常忽略萬(wàn)有引力,18,7.2 電場(chǎng) 電場(chǎng)強(qiáng)度,1930年，英國(guó)實(shí)驗(yàn)物理學(xué)家 Michael Faraday 在研究電磁現(xiàn)象的實(shí)踐基礎(chǔ)上提出“場(chǎng)” (field) 的概念，認(rèn)為帶電體(或磁體)之間的相互作用是通過(guò)中間物——場(chǎng)進(jìn)行傳遞的。這種實(shí)物[粒子]之間需要由場(chǎng)來(lái)傳遞相互作用的思想，為Maxwell電磁場(chǎng)理論乃至量子場(chǎng)論、規(guī)范場(chǎng)論的建立奠定了基礎(chǔ)?，F(xiàn)知，場(chǎng)是量子化的，其元激發(fā)[量子]稱為規(guī)范粒子(光子、W子、 Z子、膠子),庫(kù)侖定律給出了兩個(gè)靜止點(diǎn)電荷之間相互作用的定量關(guān)系，但是這個(gè)作用是通過(guò)什么機(jī)制來(lái)傳遞的呢？,一、電場(chǎng) ( Electric Field),19,任何電荷的周圍，都存在 “電場(chǎng)”(electric field)。,電荷與電荷之間通過(guò)電場(chǎng)傳遞的相互作用，是需要經(jīng)歷一段時(shí)間的（真空中以光速傳播）。[王注：所以，庫(kù)侖力并不嚴(yán)格滿足牛頓第三定律，只不過(guò)在近距離宏觀尺度上這一傳播效應(yīng)并不明顯。],靜電場(chǎng)：相對(duì)于觀察者靜止的電荷所產(chǎn)生的電場(chǎng)。 容易驗(yàn)證，靜電場(chǎng)力是保守力，其做功與路徑無(wú)關(guān)；但是，非靜電場(chǎng)力不是保守力！ 運(yùn)動(dòng)電荷不僅產(chǎn)生電場(chǎng)，還產(chǎn)生磁場(chǎng)。,電場(chǎng)的基本性質(zhì)：,對(duì)處在電場(chǎng)中的帶電體施以力—— 電場(chǎng)力的作用； 當(dāng)帶電體在電場(chǎng)中移動(dòng)時(shí)，電場(chǎng)力會(huì)做功，這表明電場(chǎng)具有能量；,20,二、 電場(chǎng)強(qiáng)度 (Magnitude of Electric Field),電場(chǎng)的一個(gè)重要性質(zhì)是對(duì)其中的電荷施加電場(chǎng)力?？梢岳秒妶?chǎng)的這一性質(zhì)來(lái)表征電場(chǎng)的強(qiáng)弱。,在電場(chǎng)中引入試驗(yàn)電荷q0 （它不影響原有電場(chǎng)的分布），可定義電場(chǎng)為試驗(yàn)電荷受到的電場(chǎng)力與試驗(yàn)電荷電量的比值：,[注意]： 場(chǎng)強(qiáng)是電場(chǎng)自身性質(zhì)，與試驗(yàn)電荷存在與否無(wú)關(guān)！ 電場(chǎng)強(qiáng)度是矢量，方向與正試驗(yàn)電荷受力同向； 電場(chǎng)強(qiáng)度一般隨時(shí)空而變（靜電場(chǎng)不隨時(shí)變化）。,1、定義:,［電場(chǎng)強(qiáng)度還有其它定義方法，但需更深理論基礎(chǔ)］,21,討論,由 是否能說(shuō)， 與 成正 比，與 成反比?,② 一總電量為Q 0 的金屬球，在它附近P 點(diǎn)產(chǎn)生的場(chǎng)強(qiáng)為 。將一點(diǎn)電荷q 0 引入 P 點(diǎn)，測(cè)得 q 實(shí)際受力與 q 之比 是大于、小于、還是等于 P 點(diǎn)的 ?,,,,22,2、場(chǎng)強(qiáng)疊加原理:,多個(gè)點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)在空間某點(diǎn)的[電]場(chǎng)強(qiáng)[度]，等于各點(diǎn)電荷在該點(diǎn)單獨(dú)存在時(shí)產(chǎn)生的場(chǎng)強(qiáng)的矢量和。,[通常]教材：“場(chǎng)強(qiáng)疊加原理源于電場(chǎng)力的疊加原理”,注意：場(chǎng)強(qiáng)疊加是矢量疊加?。◣?lái)計(jì)算復(fù)雜性）,[王注]：場(chǎng)強(qiáng)疊加原理更一般；微觀理論中常淡化“力”的概念（已不是好用的概念）,23,3、電場(chǎng)強(qiáng)度的計(jì)算（靜電場(chǎng)）：,(1) 點(diǎn)電荷的場(chǎng)強(qiáng)：,,由庫(kù)侖定律，位于場(chǎng)點(diǎn) 處的試驗(yàn)點(diǎn)電荷 q0 受到的位于 點(diǎn)處的點(diǎn)電荷Q的靜電場(chǎng)力為:,位于 處的點(diǎn)電荷Q產(chǎn)生的靜電場(chǎng)在 處的電場(chǎng)強(qiáng)度:,運(yùn)動(dòng)電荷的電場(chǎng)時(shí)時(shí)變的，嚴(yán)格說(shuō)還要時(shí)間推遲效應(yīng).,24,(2) 點(diǎn)電荷系的場(chǎng)強(qiáng)：,,各點(diǎn) 處的點(diǎn)電荷 產(chǎn)生的靜電場(chǎng)在 處的總場(chǎng)強(qiáng):,(3) 連續(xù)分布電荷的場(chǎng)強(qiáng)：,（體分布情形）,對(duì)面（線）分布情形，只需要將電荷的體密度 換成面密度 （線密度 ）即可；積分區(qū)域遍及電荷源所在的區(qū)域。,25,利用定義（庫(kù)侖定律）計(jì)算場(chǎng)強(qiáng)的一般方法：,看分布：點(diǎn)電荷系？或是連續(xù)分布？ 建坐標(biāo)：為表達(dá)/計(jì)算方便（注意電荷源分布的對(duì)稱性特點(diǎn)） 電荷元： (或 )的選擇/表達(dá) 把電荷元看成點(diǎn)電荷？或是已知分布的電荷系？ 給出元的電場(chǎng)分布（注意：大小、方向） 對(duì)稱性：利用電荷源分布的對(duì)稱性特點(diǎn)，判斷某些電場(chǎng)方向，可少計(jì)算部分場(chǎng)強(qiáng)分量。,26,例 電偶極子（dipole）的電場(chǎng)強(qiáng)度分布,,解：,在 處分別產(chǎn)生電場(chǎng)強(qiáng)度,27,當(dāng)l r 時(shí)，利用函數(shù)的級(jí)數(shù)展開式,只保留到 l /r 的一次項(xiàng)時(shí)，,其中 稱為電偶極子的電偶極矩。,延長(zhǎng)線上：,中垂線上：,28,例題 均勻帶電圓環(huán)軸線上一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)。 設(shè)圓環(huán)帶電量為q ，半徑為R。,解：,①建坐標(biāo)；,②取電荷元：,③確定 的方向,④確定 的大小,⑤將 投影到坐標(biāo)軸上,,,29,討論：當(dāng)x 遠(yuǎn)大于環(huán)的半徑時(shí)，,方向在 x 軸上，正負(fù)由q 的正負(fù)決定。,由對(duì)稱性可知，P點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)只有x 分量,,,P,說(shuō)明遠(yuǎn)離環(huán)心處的場(chǎng)強(qiáng)相當(dāng)于點(diǎn)電荷的場(chǎng)。,30,例 均勻帶電圓盤軸線上的場(chǎng)強(qiáng)分布。 圓盤面電荷密度為 ，半徑為 R,解：,,,將帶電圓盤可看成許多同心圓環(huán) 組成，取一半徑為 r ，寬度為dr 的細(xì)圓環(huán)帶電量,,方向：沿軸向（只有z 分量）,31,相當(dāng)于均勻無(wú)限大帶電平面附近的電場(chǎng)，場(chǎng)強(qiáng)垂直于板面，方向由電荷的符號(hào)決定…,利用級(jí)數(shù)展開,在遠(yuǎn)離帶電圓面處，相當(dāng)于點(diǎn)電荷的場(chǎng)強(qiáng)。,討論,①當(dāng)x《 R時(shí),,②當(dāng)x 》R時(shí),32,兩塊無(wú)限大均勻帶電平面，已知電荷面密度為??，計(jì)算場(chǎng)強(qiáng)分布。,解：,例題 ：,由場(chǎng)強(qiáng)疊加原理,兩板之間：,兩板之外： E = 0,33,如圖已知 ?q、d、及板的橫截面積S,求兩板間的所用力,?,,,討論,庫(kù)侖定律僅適用于點(diǎn)電荷！,考慮正極板電荷的場(chǎng)，大小為,取負(fù)極板上一電荷元dq，它受到的電場(chǎng)力為,負(fù)極板上所有電荷受力方向相同,則,,34,一無(wú)限大均勻帶電平面上有一半徑為R 的圓形小孔。求通過(guò)圓孔中心軸線上一點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)。,解：,例題 ：,①補(bǔ)償法,此例可以看成均勻帶電σ的無(wú)限大平面與均勻帶電 －σ半徑為R 的圓形平面的電場(chǎng)疊加。,②積分解法：,35,求均勻帶電半球面在圓心處的場(chǎng)強(qiáng),解：,例題 ：,由電荷分布對(duì)稱性知，電場(chǎng)有柱對(duì)稱性。 選用柱坐標(biāo),,帶正電時(shí)， 沿 z 軸負(fù)向,36,求均勻帶正電半球面在圓心處的場(chǎng)強(qiáng),解：,例題 ：,取微元環(huán)面,,,,方向必須說(shuō)明,[對(duì)比解法],37,若取球面面元,更好的解法：,dS 任意,,,看成點(diǎn)電荷, 場(chǎng)強(qiáng):,,,,,,,38,39,一均勻帶電圓形平面，其軸線上距圓心為 x處的場(chǎng)強(qiáng)是同樣電荷密度的無(wú)限大均勻帶電平面外一點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的一半，該平面半徑多大？,解：,例題：,由題意知， x 處的場(chǎng)強(qiáng)為,即,得,40,求一段均勻帶電圓弧在圓心處的場(chǎng)強(qiáng),解：,例題 ：,,,,取 dq =λdl,如圖示,由對(duì)稱性,取對(duì)稱軸,41,［分析：電荷分布有軸對(duì)稱性，其電場(chǎng)分布也應(yīng)有軸對(duì)稱性，故采用柱坐標(biāo)比較方便］,例 有限長(zhǎng)均勻帶電細(xì)棒的場(chǎng)強(qiáng)分布。 設(shè)棒長(zhǎng)為l ，電荷線密度為λ ， 帶電量 Qq = λ l。,解：,源： 電荷元 在,,,柱坐標(biāo)系 ： 場(chǎng)點(diǎn)：,它在場(chǎng)點(diǎn)產(chǎn)生的電場(chǎng)強(qiáng)度,,,,,42,,,令,,,,,,,,,,43,延長(zhǎng)線上：（取 極限）,中垂線上： （取 ）,討論：當(dāng),當(dāng)棒無(wú)限長(zhǎng)時(shí)，,相當(dāng)于點(diǎn)電荷,44,